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By José Fernando Navarro, Javier Muñoz

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Z = 0), correspondiente a las $! 00 m = 6 - 4 = 2 m. 2 se representa la D ley de niveles piezométricos y la ley de presiones intersticiales. _____________________________________ PROBLEMA 23. 1 se va a realizar una excavación de grandes dimensiones, que se mantendrá seca mediante bombeo en superficie. 5 (se considerará que, debido a la relativa impermeabilidad de la capa de limo arenoso con respecto a la permeabilidad de las gravas, la presión intersticial en las gravas inferiores no varía). 5 m, s=1 m, K1 =10 3 3 -1 -3 cm/s y K2 =10 cm/s, y obtener en este caso el caudal que se recogerá.

En principio no se conoce el valor de sobre dicho plano definirá un punto ( cierto valor de  , P * 31 ) situado sobre la recta r J 31 , pero el estado tensional (Fig. 1). Se puede suponer un (Fig. 2). En dicha figura se indica el ángulo y el plano en el que actúa debe ser $ " = 2 o = 135 F " que, según . 1 (el ángulo central que abarca un cierto arco circunferencia es igual al doble de cualquier ángulo inscrito que abarque el mismo arco). Al conocer este ángulo el problema queda resuelto. En efecto, si se traza la recta o ángulo de 135 el plano * con la horizontal, el punto de intersección entre y, por tanto, se puede determinar Una vez conocidos s y el punto ( Fn J , 3 J r y s s (Fig.

El estado tensional asociado a un plano es una magnitud vectorial y, en Fn general, tendrá una componente normal ( ) y una componente tangencial ( J ) al plano. El vector tensión asociado a cualquier plano puede definirse en la base local. Dicha base local se compone de un vector unitario normal y un vector unitario tangencial, n y t, respectivamente. La forma general de plantear la suma de dos estados tensionales consiste en definir dos planos calcular sobre cada uno de ellos las tensiones normales y tangenciales producidas por cada " $ , y estado tensional, es decir: ( ( y obtener las Fn)1 Fn)2 ( ( J)1 J)2 tensiones ( ( Fn)1 Fn)2 normal y ( ( J)1 J)2 tangencial como suma en esos dos planos que puede realizarse directamente al ser las distintas componentes paralelas: ( ( Fn)3  (Fn)1  (Fn)2 Fn)3  (Fn)1  (Fn)2 Con esta Fn J ( ) ,( 3 suma, se ) 3 Fn y ( tendrán dos puntos del nuevo estado tensional y, por tanto, del círculo de Mohr: ) ,( 3 J)3  (J)1  (J)2 J)3  (J)1  (J)2 ( ( J ) .

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